2.2 煤质的本构关系

          Maxwell方程（1）-（4）是用E，D，B，H，四个常矢量写出的方程，因为没有限定D与E之间和B与H之间

          的关系，因而称之为Maxwell方程的非限定形式。显然，只有这四个方程是不能解出四个矢量的。因为要

          确定一个矢量必须要给出它的旋度方程和散度方程，因而四个场矢量，总共需要4*（3+1）=16个标量方       

          程，而方程（1）-（4）只给出总共8个标量方程 ，是不能确定四个场矢量的。如果找出D与E之间和B与H

          之间的关系，将这些关系代入，Maxwell方程就变成只有两个未知矢量的方程。通过对媒质的极化特性，

          磁化特性以及导电特性的分析，可得出在静止，线性，均匀，各向同性媒质中有如下关系：

          D=εE  式中ε=εrε0为媒质介电常数     B=μH  式中μ=μrμ0为媒质磁导率        J=σE  式中σ为媒质电导率

          --------线性，各向同性煤质的本构关系。非铁磁性物质μr=1

          例.聚乙烯εr=226，云母εr=3.7-7.5，聚苯乙烯εr=2.55，玻璃εr=5-10

          把D=εE，B=μH，J=σE 代入就得到只有E和H两个未知场矢量的方程（限定形式的Maxwell方程组）

    2.3 电磁场的边界条件

         什么是边界条件？

         在两种不同媒质的分界面上，场矢量E，D，B，H满足的关系，称为电磁场的边界条件。

         为什么要研究边界条件？

         在实际的电磁场问题上，总要遇到两种不同媒质的分界面（例.海水与空气的分界面，

         导体与空气的分界面），边界条件在求解电磁场问题时占据非常重要的地位。

         如何研究边界条件？ 

         在不同媒质的分界面上，媒质的特征参数ε，μ，σ发生突变，导致场矢量也发生突变，

         则微分形式的方程将失去意义。因而必须应用积分形式的方程组来导出边界条件。

         注意：在时变电磁场中，场矢量不会因存在不同媒质的分界面而变得在时间上是不连续。

         另外，为使边界条件与坐标系无关，采用分界面的切向和法向表示。

    一.边界条件的一般形式

      1.H的边界条件

         由于电流与它所产生的磁场的正交性，我们在矢量H所在的平面上（即垂直于电流的平面）取一个无限

         靠近分界面的无穷小的闭合路径，闭合回路C，长为无穷小量Δl，宽为高阶无穷小量h

         H的切向分量在不同媒介分界面上是不连续的，与分界面上的传导电流面密度有关。

         若不同媒质分界面上不存在表面电流（Js=0）则：H1t=H2t 

注意分界面法线方向、绕行线路所围面积方向、绕行方向之间的关系。