上一章，已讨论了均匀平面波在无界均匀媒质(无损耗媒质和有损耗媒质)中传播的特性。实际上，

            电磁波在传播过程中不可避免的要碰到各种不同媒质得分界面。在分界面上，时变电磁场必须满足

            一定的边界条件，并因此感生一层随时间变化的电荷和电流，成了新的波源。因此，在分界面上可能

            产生向两种媒质分界面传播的电磁波。离开分界面传播的电磁波称为反射波，进入第二种媒质中传播

            的电磁波称为透射波(折射波)。为了简化讨论，假设分界面为无限大平面，且入射波为直线极化波。

    4.1  均匀平面波对平面分界面的垂直入射

      一.对理想导体的垂直入射

            z=0的平面为分界面。I区为无损耗媒质(σ1=0),其本征阻抗为η1，相位常数为β1。II区为理想导体(σ2=∞) 

            设一均匀平面波由I区沿z轴方向入射到分界面上。且设E=axEx，则与之相伴的H=ayHy可表示为：

            Ei(z)=axEi0e^-jβ1z，Hi(z)=ayEi0/η1e^-jβ1z           因σ2=∞，故电磁波不能透入，II区中的电场，磁场都为0。

            入射波到达分界面时将产生全反射。反射波必然也是直线极化波，其电场，磁场可表示为： 

            Er(z)=axEr0e^jβ1z，Hr(z)=-ayEr0/η1e^jβ1z        于是，I区中的合成电场为：

            E1(z)=Ei(z)+Er(z)=ax(Ei0e^-jβ1z+Er0e^jβ1z)        据理想导体的边界条件Et=0，得z=0处，有：

            E1(0)=Ei0+Er0=0         得Ei0=-Er0        故E1(z)=axEi0(e^-jβ1z-e^jβ1z)=-axj2Ei0sinβ1z

            H1(z)=Hi(z)+Hr(z)=ayEi0/η1(e^-jβ1z+e^jβ1z)=ay1Ei0/η1cosβ1z        他们瞬时值表示为：

            E1(z,t)=Re[E1(z)e^jωt]=Re[-axj2Ei0sinβ1ze^jωt]=Re[ax2Ei0sinβ1ze^-jπ/2e^jωt]=ax2Ei0sinβ1zcos(ωt-π/2)