E1(z,t)=ax2Ei0sinβ1zsinωt        H1(z,t)=re[H1(z)e^jωt]=Re[ay2Ei0/η1cosβ1ze^jωt]=ay2Ei0/η1cosβ1zcosωt

                    可见，空间各个点电场强度的振幅是|2Ei0sinβ1z|，磁场强度的振幅是|2Ei/η1cosβ1z|。由此看出：

                    在β1z=-nπ，即z=-λn/2，(n=0，1，2。。。)处，电场振幅为0(电场波节)磁场振幅为最大(磁场波腹)

                    在β1z=-(2n+1)π/2，即z=-(2n+1)λ/4处，电场振幅为最大(电场波腹)磁场振幅为0(磁场波节)

                    这种波节点和波腹点的位置都固定不变的电磁波，称为驻波。驻波是驻立不动的，它只是一种振动。

                    两个相邻波节点之间的距离是λ/2。在两个相邻波节点之间，各点的电场（或磁场）强度的相位

                    都相同，只是在不同的点有不同的幅度。驻波不能传输能量，仅有电场能和磁场能的相互交换。

                    S_平均=1/2Re[E1(z)×H1(z)*]=1/2Re[-axj2Ei0sinβ1z×ay2Ei0/η1cosβ1z]=0         在理想导体表面产生

                    的感应电流密度可由边界条件求得：Js=n×H=-az×H1(z)|_z=0=-az×(ay2Ei0/η1cosβ1z)|_z=0=ax2Ei0/η1
                    若入射波是一右旋圆极化波，即：Ei(z)=(ax-jay)Ei0e^-jβ1z         则可求出反射波的电场为：

                    Er(r)=-(ax-jay)e^-jβ1z        虽然相位关系仍然是Ex超前Ey，但波的传播方向已变为-z，所以反射波

                   变成了左旋圆极化波。这称为圆极化波的旋向反转。